一、太阳核心中~7Be电子俘获几率的计算(英文)（论文文献综述）
肖杰[1]（2019）在《共轭聚合物/改性二氧化钛复合材料的制备及其光催化制氢性能研究》文中进行了进一步梳理二氧化钛（TiO2）材料因具有稳定性好、廉价、原料丰富等优点,在光催化制氢领域潜力巨大。但由于其带隙较宽,限制了对光的吸收,致使光催化制氢效率较低。共轭聚合物（Conjugated Polymers,CPs）具有能带易调控等优势,其与TiO2能级可较好匹配,但仍存在光催化效率低等不足。为了克服单一共轭聚合物或TiO2光催化性能上的局限性,将共轭聚合物与TiO2进行复合形成复合材料,能够有效利用其良好的光吸收性能,提升载流子分离效率,但目前CP&TiO2复合材料表观量子效率（AQY）较低,其制氢效率有待提升。因此,本文一方面通过贵金属沉积（如Au等）、表面无序化处理（与TiH2共球磨）等外在改性策略制备具有可见光响应的改性TiO2材料,利用原位聚合构筑聚合物/改性TiO2复合光催化剂,研究其光催化制氢性能及制氢机理;另一方面,对复合材料中的TiO2单元也进行了形貌与晶面调控,以期提升材料的光催化制氢活性。本文具体研究内容如下:1.以共轭聚合物基底（改性聚（苯并噻二唑）,B-BT-1,4-E,记为BE,下同）为光敏剂,以Au纳米颗粒作为表面等离子体共振（SPR）源,TiO2纳米颗粒作为电子收集和氢气产生介质,设计了披萨饼状BE-Au-TiO2三元复合材料。可见光驱动的BE-Au-TiO2三元复合材料的制氢速率分别为BE-TiO2和Au-TiO2的约1.9倍和约68倍,420 nm处表观量子效率（AQY）达到7.8%。上述复合材料将BE-TiO2复合材料的敏化机理和Au-TiO2复合材料的SPR增强机理结合在一起,以克服单一机理的电子分离和转移缺点,并显着提高内部电子转移效率。2.通过与TiH2共球磨将具有活性的Ti3+/Ov以及表面非晶化结构引入锐钛矿型TiO2纳米颗粒中以制备缺陷态TiO2。制备了含有共轭聚合物（BE）和缺陷态TiO2的有机/无机复合材料（BE-缺陷态TiO2）,并研究其在不含贵金属助催化剂的情况下的光催化制氢性能。与BE-TiO2催化剂相比,BE-缺陷态TiO2在可见光（λ>420nm）照射下的制氢活性提高约30%。结合结构表征、制氢速率的比较和电子转移行为分析,发现这些活性态可以缩小TiO2的带隙,加速光电子从BE转移到TiO2,作为产生氢气的电子陷阱和反应位点,从而起到促进光活性的关键作用。3.制备了（001）（101）晶面共暴露TiO2材料[TiO2（Facet）],通过原位聚合的方法制备BE-TiO2（Facet）异质结复合材料,并考察其光催化制氢性能。通过FT-IR、Raman、DRS、TEM、BET等一系列的测试对材料的形貌和理化性能进行表征。优化后的复合材料在λ>420 nm光照下制氢速率可达到283.3μmol·h-1,λ=450 nm处单色光量子效率可达到4.14%。TiO2（Facet）的共暴露（101）和（001）晶面在TiO2（Facet）颗粒内形成晶面异质结,其与BE具有良好匹配的能带结构,因此光生载流子可有效地分离和转移,从而提高光催化活性。
张笑鹏[2]（2018）在《强激光等离子体环境下天体核反应实验研究》文中研究说明激光核物理是近年来随着强激光技术的快速发展而兴起的新兴交叉学科,正受到越来越多的关注。目前在实验室中已经可以获得超过1022 W/cm2的激光聚焦强度,并且还在不断提升。这样的超短超强脉冲激光与物质发生相互作用时,会出现很多新的物理现象,并且其产生的高温高密等离子体极端环境,以及诱发的核反应次级粒子束等,也为其它基础和应用研究提供了独特的平台。例如,强激光产生的等离子体环境,可以用来模拟天体核反应的环境,研究因电子屏蔽效应等因素带来的低能核反应截面测量中的不确定性问题,这是目前实验室条件下直接研究天体环境中核反应的唯一技术手段。本论文提出了“强激光等离子体对撞”研究等离子中天体核反应的新方法。这是利用强激光轰击靶产生两团高速等离子体,再让两团等离子体对撞产生核反应。该方法是以往等离子体核反应实验“惯性约束热核聚变”、“库仑爆炸”、“双路激光”等方案的重要补充。它可以产生准麦克斯韦-玻尔兹曼分布的离子,并可在一定范围内调节有效Gamow能量。由于对撞,也使得同等条件下核反应的质心系能量与束-靶方案相比有大幅提高。同时,大部分的反应是在密度较低的无碰撞等离子体中发生的,很好地还原了宇宙中广泛存在的无碰撞等离子体环境。通过在“神光II”激光装置上开展的一系列实验,验证了“强激光等离子体对撞”方案的可行性。首轮实验是D-D对撞,即利用功率密度约6 × 1015 W/cm2的ns激光照射碳氘双靶,成功实现了对撞等离子体中的D-D聚变。利用中子飞行时间法测量到了 2H（d,n）3He反应产生的2.45 MeV中子,中子产额在105量级,同样条件下的不同发次之间有良好的稳定性。通过干涉法测量了不同时刻等离子体密度的空间分布,其结果也与等离子体流体力学模拟结果互相印证。通过数值模型,利用等离子体密度和速度分布数据,以及评价核数据库中的D-D反应截面作为输入量,计算得到了实验条件下的中子产额。结果表明,计算值和测量值之间存在较大差异,产生该差异的主要原因为在计算中忽略了等离子体内部的自生磁场。该实验为某些天体核反应问题,如“锂丰度疑难”提供了思路。计算结果也表明,等离子体对撞中产生的核反应产额的主要贡献来自于质心系能量在27±10 keV之间的离子对,而其它能量段贡献所占比重很小,这样就从原理上实现了 Gamow能量下的截面测量。此外,实验还发现不同靶形对产额有重大影响:K形靶与平面靶相比可以形成更高密度等离子体喷流,从而产生更高的反应产额。利用“等离子体对撞”法,又对D-Li反应进行了研究。在一侧CD靶、另一侧LiF靶的实验中,我们测量到了 D-Li反应产生的13.3 MeV单能中子。为了定量研究D-Li反应截面,我们设计了双侧LiD粉末靶来同时实现D-D和D-Li两种反应,以利用相对测量方法消除了实验中的大部分系统误差。实验结果显示两种反应之间具有比较稳定的产额比。结合干涉成像法所得到的离子速度分布,测得了 7Li（d,n）8Be反应在128 keV附近的天体物理S因子,这是该反应在等离子条件下的首个实验结果。本论文也发展了一种全新的,基于中子延迟俘获吸收γ射线的中子测量方案。利用飞行时间法,在实验中同时记录到了中子信号和ms时间内出现的延迟γ射线信号。通过分析实验数据,确定了延迟γ射线来自于快中子慢化后在周围物质上的发生的辐射俘获。在实验中观察到的γ射线数量与中子产额之间具有良好的线性关系,表明这些延迟γ射线经过定标后可以用来测定中子产额。该布局可以减小由于打靶时产生的电强磁辐射脉冲造成的探测器探测效率降低问题,为强激光等离子体环境下的中子诊断提供了新的方法。
向旭辉[3]（2018）在《R-过程对核输入量的敏感性研究及轻质量区超形变核态研究》文中指出本论文的研究重要分为两个部分:一是推转壳模型下的粒子数守恒方法对轻质量的超形变原子核的研究;二是快中子俘获过程对多种核输入量的敏感性研究。推转壳模型下的粒子数守恒方法对轻质量的超形变原子核的研究原子核的超形变转动带一直是原子核结构研究中的一个重要课题,第一个实验上发现的超形变核是152Dy,传统的超形变带多位于4 = 80,150,190的质量区域,最近15年间人们陆续在实验上发现了轻核区（A≈40）的超形变带:36Ar、40Ar、40Ca。这些幻数核或近幻数核中的形状共存现象为理论模型提供了良好的测试平台。本文采用的推转壳模型下的粒子数守恒方法在研究A ≈ 170核区的正常形变核以及A≈150,190核区的超形变核的性质时是非常成功的,本文首次将粒子数守恒方法用于轻核区超形变原子核的研究。粒子数守恒方法很好地重现了轻核区超形变带的实验数据,通过分析费米面附近的单粒子轨道的填布几率,质子和中子轨道特别是高-j闯入轨道对角动量顺排的贡献,给出了这些核的组态标记,解释了这些核的微观结构及转动惯量的回弯机制。这些结果说明粒子数守恒方法在该核区是适用的,并可用来研究一些更重的核（如62Zn）的超形变带。快中子俘获过程对多种核输入量的敏感性研究元素的起源一直是科学家们关注的热门话题,1957年Burbidge等人提出的核合成理论为人们揭开了宇宙中元素形成的神秘面纱,其中有大约一半的核素是由快中子俘获过程合成的。可是人们对快中子俘获过程的了解还非常有限,这是因为人们并不能确定发生快中子俘获过程的天体场所,以及人们对快中子俘获过程中产生的远离稳定线的丰中子核素的知识的缺乏。所以,研究快中子俘获过程对这些丰中子核的物理性质的敏感性对深入了解快中子俘获过程以及确定其发生的天体场所都是非常有意义的。实验上,人们观测到了太阳系的元素丰度分布数据,并通过物化分离法确定了快中子俘获过程对丰度数据的贡献,为快中子俘获过程的研究提供了依据。本文采用的天体环境为核心坍缩型超新星爆发伴随的中微子驱动星风,采用己知核的实验数据加上WS*模型的理论计算值的质量表,因为WS*质量模型考虑了同位旋不对称性及镜像核约束等微观修正,对已知核质量的拟合是现今所有质量模型中最好的。在此基础上,本文通过改变单个核某一核输入量后,进行快中子俘获过程的模拟计算,得到最终的理论丰度分布,与实验观测数据及基线值比较得出了快中子俘获过程对单个原子核的原子核质量、β衰变截面、中子俘获截面的敏感性,且对这三种核输入量都较为敏感的核只有136Cd。此外,本文通过WS*质量模型研究了对称能中的L和S0参数原子核质量的影响进而对快中子俘获过程的影响。最后,本文展望了单个核的多种物理量同时对快中子俘获过程的影响的研究,这对确定发生快中子俘获过程的天体场所是很有意义的。
李高嵩[4]（2016）在《在大亚湾实验中对中微子振荡参数的精确测量》文中研究指明中微子物理是高能物理领域最前沿的方向之一。中微子振荡也是迄今为止实验上直接观察到的唯一超出粒子物理标准模型的现象,为新物理提供了突破口。中微子振荡由三个混合角,两个质量平方差以及一个Dirac相位角δcP描述。在大亚湾实验之前,最后一个混合角θ13还未被实验测得。而θ13的大小决定下一代测量未知参数δCP和质量顺序的实验设计,对我们完善对中微子的了解至关重要。可以说,θ13的大小在很大程度上决定了未来中微子物理的发展方向。大亚湾实验的目标是精确测量混合角θ13。核电站有六个反应堆（总热动率为17.4 GW）提供高流强中微子。三个地下实验大厅,两个近厅和一个远厅,放置共八个中微子探测器来探测从反应堆发出的中微子。实验大厅上方的山体可以有效地屏蔽宇宙高能缪子射线引起的实验本底。近厅探测器离反应堆几百米远,用于测量反应堆中微子流强。远厅探测器离反应堆约两千米,用于测量中微子的缺失。远近探测器的相对测量可以有效控制绝对流强带来的误差,是提升实验精度的关键。本论文介绍了作者在大亚湾实验的三部分主要工作:自动刻度系统方面的硬件工作;数据质量控制方面的工作;以及一套完整的中微子能谱振荡分析。自动刻度系统负责对探测器的日常刻度,完善对探测器位置和能量响应的了解。作者参与完成了 8个探测器共24个自动刻度单元的现场组装,测试和安装。在2012年对探测器进行的特殊刻度,参与设计了特殊放射源的包装,并完成了一系列的特殊刻度的安装和采数工作。自动刻度系统提供的各种刻度数据,是探测器能量刻度的基础。利用各种刻度数据,大亚湾探测器的相对能标差别小于0.2%,绝对能标误差在2 MeV以上小于1%,是对θ13和反应堆能谱精确测量的关键因素。数据质量控制是实验高质量物理分析的关键前提。作者参与开发并编写了大量数据质量控制方面的软件。这些工作实现了对探测器数据质量的日常监测,筛选出适宜物理分析的数据,为实验组提供统一的,优质的数据列表用于分析。最后一部分是论文的核心工作,中微子振荡能谱分析及其结果。作者完成了一整套从中微子事例挑选,挑选效率和误差的估计,本底估计到最终的振荡参数拟合分析的工作。此工作对9Li/8He本底做了尤其细致的分析,利用产生9Li/8He的高能缪子之后的中子数目的分布,研究了估计低能缪子9Li/8He产额时的效率误差,验证并巩固了实验组之前的结果。此外还研究了反应堆中微子核素能谱的模型及其误差处理,含时分析对振荡拟合结果的影响。最后我们给出了中微子振荡参数的结果。论文分析基于大亚湾实验从2011年12月24日至2013年11月28日共621天的数据。分别在近厅和远厅观察到了1083925和150684个中微子事例。在中微子三味振荡的假设下,我们对事例率和能谱分析给出了迄今为止最精确的θ13测量,sin2 2θ13=0.083±0.005。并且第一次给出了反电子中微子缺失通道下的有效质量平方差△mee2的测量,△mee2=（2.50±0.10）× 10-3eV2。
侯素青[5]（2015）在《宇宙锂问题的研究》文中认为根据大爆炸理论人们可以预言早期宇宙产生的D,3He,4He和7Li的丰度。理论预测的D,3He,4He丰度值与天文观测值符合的很好,但是7Li的预测值却是观测值的3倍,此即宇宙锂问题。为了解决这个悬而未决的问题,人们投入巨大的精力,但是传统核物理方面的努力似乎是徒劳无功。这一长期存在的问题促使人们引入各种各样的奇异宇宙模型来理解我们早期的大爆炸核合成图像,例如引入标准模型外的新粒子和作用。本论文第一个工作是研究非广延统计对大爆炸轻元素丰度的影响。通常人们认为宇宙初期等离子体满足经典的麦克斯韦-玻尔兹曼速度分布。然而,在极端高温的复杂天体环境下,这一分布是否成立值得研究。在非广延统计（Tsallis统计）构架内,我们利用广义速度分布来描述原初等离子体,进而研究其对大爆炸轻元素丰度的影响。广义分布是由非广延参数q来刻画,当q=1时,非广延速度分布则退化为经典的麦克斯韦-玻尔兹曼分布。我们经研究发现当非广延参数1.063<q<1.082时,D,4He和7Li的丰度预测值与天文观测值符合的都很好。因此,我们首次在标准模型框架下找到了一种解决宇宙锂丰度问题的新方法。论文第二个工作是对7Be（n,α）4He反应率的研究。7Be（n,α）4He作为大爆炸核合成中破坏7Be第二重要的反应,其热核反应率迄今都没有进行过很好的研究。当前BBN模拟以及反应率数据库采用的依旧是1969年首次由Wagoner估算的反应率。然而,该反应率只是对直接反应贡献的一个简单估计,后来的实验表明共振贡献也应包括在内。我们基于已有的4He（α,n）7Be和4He（α,p）7Li截面数据,利用电荷对称原理和细致平衡原理,重新计算了7Be（n,α）4He的反应率。新的反应率只有Wagoner的约1/10。我们所作大爆炸核合成模拟表明,相对于采用Wagoner反应率,采用更新后的反应率仅仅会对7Li的产额有1.2%的增量,这使得锂问题变得更加糟糕。另外,模拟显示新的反应率使得该反应在破坏7Be的作用上从第二位降到第三位,而7Be（d,p）24He反应上升到第二位。值得注意的是,在非标准BBN模型中,7Be（n,α）4He反应率对于解决锂丰度问题很重要,需要进一步研究。
张伟杰[6]（2013）在《快定时闪烁探测器的研究及应用》文中认为闪烁探测器是应用最广泛的粒子探测器之一。由于其在快速定时方面的优异特性,常作为定时探头应用于延迟符合法或飞行时间法的实验测量中。电磁跃迁几率是原子核结构与集体运动的灵敏探针,是检验核结构理论模型的重要参量,电磁跃迁几率通常由能级寿命导出。在第二章将会详细介绍一种目前常用的能级寿命测量方法——快速定时法。其原理是用两个快定时闪烁探测器进行延迟符合,测量β-γ或级联γ-γ的时间差,进而得出相关能级的寿命。定时探测器的时间分辨率是决定能级寿命测量下限的关键因素。在第三章中将详细介绍利用BaF2LaBr3（Ce）和Pilot U塑料闪烁体,研制三台快定时闪烁探测器的过程,以及对其性能进行的测试和分析。测试结果表明三台探测器时间分辨能力均达到亚纳秒量级。慢中子俘获过程（s-过程）是生成宇宙中质量数大于Fe的β稳定核素的重要途径。s-过程主要发生在低质量（1.5-3M☉）AGB星和大质量（>8M。）恒星的核心He燃烧区域和外层C燃烧区域,温度范围在T8～0.9-3.5。在恒星环境中,中子能量呈麦克斯韦-波尔兹曼分布。计算中子俘获反应平均反应率,需测量麦克斯韦平均反应截面（MACS）。利用s-过程环境温度范围内的麦克斯韦中子源进行中子俘获截面测量,是测量中子俘获MACS的一种重要途径。第四章将介绍麦克斯韦中子源的相关背景。第五章将介绍在单一出射角获得麦克斯韦中子源的设计方案,以及在中国原子能科学研究院2x1.7MV串列加速器上进行的麦克斯韦中子源实验。在实验中采用飞行时间法测量中子能谱,定时探测器为锂玻璃探测器。结果显示在60°出射中子能谱与kT≈20K的麦克斯韦分布比较吻合。
李玉峰[7]（2010）在《中微子振荡现象学中的若干研究》文中提出中微子振荡是最近十年粒子物理领域最重要的成就之一。太阳中微子实验（SNO）,大气中微子实验（SK）,反应堆中微子实验（KamLAND）以及加速器中微子实验（K2K,MINOS）都给出了中微子味转化的确实证据,这就意味着中微子具有非零的质量和非平庸的混合结构。现在中微子质量和混合的标准图像是亚电子伏特质量的三味中微子间的双大混合。在本论文,我们主要讨论了中微子振荡和中微子质量三个不同方面的问题。论文第一个讨论的问题是三双最大混合（TriBimaxmal）的修正。我们讨论了三种有代表性的修正,包括带电轻子部分的修正,辐射修正以及右手中微子部分的修正。此外,在讨论此问题之前,在第2章的前半部分,我们简单介绍了粒子物理标准模型和产生中微子质量的跷跷板（Seesaw）机制的基础知识。我们讨论的第二个问题是量子场论中的中微子振荡理论。在第3章,我们首先回顾中微子真空振荡的标准处理方法,然后介绍在量子场论中的两个中微子振荡模型,其中一个模型被用来定义相互作用相关的味态,而另一个模型是利用中微子混合来构造味态。我们使用后者的模型来定义的味态来研究标准模型中相互作用顶点的振幅。我们发现在数图阶会出现味改变的荷流相互作用。这意味着我们无法通过伴随而生的带电轻子来定义中微子的味量子数,从而导致物理上一致性的矛盾。第三个问题我们讨论了太阳中微子的物质效应和试验的统计分析。在第4章中,我们介绍了中微子穿越太阳内部的共振加强效应（MSW效应）。在给出两味混合近似和三味中微子混合条件下的MSW效应后,我们详细讨论了存在三个活跃中微子和Ns个惰性中微子混合的一般情况下的MSW效应,我们使用解析和数值计算相对比的方法来验证结果的正确性。此外,我们还在此章的末尾处讨论了中微子穿过地球内部的物质重生效应。在第5章中,我们使用最小方差方法对若干太阳中微子和反应堆（KamLAND）中微子实验的结果进行统计分析。在两味混合近似下,我们给出两个振荡参数（△m2和tan2θ）的全局拟合结果,结果验证了太阳中微子丢失问题的大角混合MSW共振解。在三味中微子混合的拟合中我们主要关注可能的非零θ13的信息,我们的结果给出了1.2ρ置信水平的显着性。在第6章中,我们给出了结论和展望。
王宝祥[8]（2006）在《低温金属环境中～7Be半衰期的研究和～（15）O次级束的产生》文中研究表明本论文包含两项研究工作，第一项是在德国鲁尔大学DTL实验室进行的低温金属环境中7Be半衰期的测量；第二项是在HI-13串列加速器次级束流线上产生用于研究15O（α，α）15O弹性共振散射的15O次级束。外部环境对原子核衰变的影响是典型的交叉学科研究课题，一直受到核科学和核天体物理学界的广泛重视。原子核衰变在恒星演化的各个阶段和核合成过程中起非常重要的作用。为了研究天体环境中核过程，只研究纯粹核物理的规律是不够的，还要探讨物理环境对它的影响。研究不同介质环境对原子核衰变的影响可以间接获得有重要价值的天体物理信息。近年来，C．Rolfs教授领导的玻鸿大学国际合作组和其它小组系统测量了金属环境中D（d，p）T、7Li（p，α）4He、6Li（p，α）3He、9Be（p，α）6Li、9Be（p，d）8Be、50V（p，n）50Cr、176Lu（p，n）176Hf和D（3He，p）4He等反应的电子屏蔽势。结果表明，相对于半导体和绝缘体，金属中的电子屏蔽势异常增大。系统比较上述各反应的测量结果可以看出，电子屏蔽势UD与入射粒子和靶核的核电荷数（Zi、Zt）成正比；考虑温度相关性的实验结果后，可得UD∝ZiZtT-1／2。这一规律可用等离子体物理的Debye模型解释。该模型在某种程度上也可能适用于原子核衰变。可以预期，当母核处于金属环境中时，由于金属中的准自由价电子形成的Debye电子云对母核库仑场的屏蔽作用，轨道电子俘获过程的半衰期会变长。为了验证这一预言，C．Rolfs教授领导的玻鸿大学国际合作组开展了低温金属Pd、In和绝缘体7BeO／Li2O环境中7Be半衰期的测量工作。采用的测量方法是在常温和低温条件下交替测量7Be衰变放出的478 keV特征γ射线，通过分析放射性活度之比导出半衰期的变化。实验结果是：在高纯锗探测器放在与低温装置的轴线方向成0°方位时，相对于室温下的半衰期，T=12K金属Pd和In中的7Be半衰期分别变长0.5±0.2％和0.7±0.2％；绝缘体7BeO／Li2O中的7Be半衰期在实验误差范围内没有变化；在高纯锗探测器放在与低温装置的轴线方向成90°方位时，相对于室温下的半衰期，T=12K金属Pd中的7Be半衰期变长1.2±0.2％。这一结果与Debye等离子体模型预言的基本相符，表明该模型定性地适用于轨道电子俘获。尽管上述实验测到的变化小于Debye等离子体模型的预言，但至少可以表明，金属环境的温度对7Be半衰期的影响是不可忽略的。高温CNO循环是爆发性氢燃烧进程中的一个环节。15O（α，γ）19Ne是从高温CNO循环向rp过程演进路径上的关键反应之一。该反应的速率主要由共振俘获过程决定，通过研究15O（α，α）15O弹性共振散射可以获得19Ne有关共振能级的参数。由于15O是短寿命核，实验只能采取15O束轰击厚4He气靶的逆运动学方案。因此，产生15O次级束有重要意义。我们在HI-13串列加速器次级束流线上，利用2H(14N，15O)n反应产生了74.3MeV的15O次级束，其能散为1.7MeV（FWHM），纯度约为50％；在初级束流强为10 pnA的条件下，强度为800 s-1。这一强度尚不能满足15O（α，α）15O弹性共振散射实验的要求。论文中讨论了提高15O次级束强度的措施。
阎建辉[9]（2004）在《光降解改性纳米二氧化钛农药载体与其制剂的研究》文中研究指明化学农药自上世纪三十代问世以来,为人类的粮食生产和有害生物的防治作出了有益的成就,同时也带来一些负面效应。随着科学技术的发展,有害生物控制手段将越来越多,其负面效应也越来越严重,研发绿色农药及其制剂是目前广大科研人员工作的焦点。这主要涉及到超高效、低毒（或无毒）、低残留,对环境无污染的化学农药的研究,其中光降解绿色纳米农药是重要的方向。本文主要开展了光降解源纳米农药载体的制备,对光降解源改性以提高其光催化活性,进行了光降解源载体有机物表面修饰以提高对农药的吸附性能。同时也开展了纳米农药制剂的制备,制剂的生物活性及在土壤和植物中的残留毒性等方面研究: 采用水解-溶胶的方法,以Ti（SO4）2为原料,在一定温度下直接水解、胶溶、加入晶种、熟化,制备出单分散性、热稳定性良好,平均粒径在22nm左右,比表面积在80 m2·g-1以上的TiO2纳米微粒。研究了Ti（SO4）2溶液浓度,水解时间,晶种的加入和焙烧时间、温度等因素对纳米微粒粒径及团聚的影响。对所制的纳米TiO2进行了碱土金属氧化物复合,Mg、Ca、Sr、Ba氧化物的最佳复合摩尔百分数分别为0.5%、1.0%、1.5%、1.5%,pH值和氧化剂的加入对有机物的降解率有较大的影响。最佳光催化活性下TiO2的晶格参数随复合Ca、Sr、Ba、Mg氧化物而降低,与太阳光下复合催化剂降解活性一致。经紫外光、太阳光照射的实验表明,除掺Mg外,其它三种复合催化剂对甲基橙降解率比纯TiO2增加10%左右。 用H2气还原法制备了表面沉积Ag的纳米TiO2光降解源载体,通过对样品分析表明金属Ag在TiO2表面呈细小而均匀的分布,UV-Vis光谱的吸收阈值显着红移。Ag的最佳沉积量（0.25%摩尔百分数）远小于其它研究方法,在紫外光降解反应中,催化剂用量为1.25g·L-1时对甲基橙降解率最高。与纯TiO2相比,在太阳光照射下,Ag/TiO2对甲基橙降解活性提高2倍以上。理论分析表明,甲基橙分解反应能较好的符合一级反应动力学,Ag沉积能够影响TiO2的表面性质、电子性质进而改善其光催化活性。 用溶胶-凝胶法制备了非金属硼氧化物掺杂TiO2光降解源。以二甲酚橙水溶液的光催化脱色反应系统考察了制备条件、光催化反应条件下掺硼TiO2光降解源的活性。当B2O3∶TiO2质量百分数比为2.5∶100,700℃煅烧1h时,掺硼TiO2光催化剂的活性最好,比纯TiO2
叶子飘,胡宝坚,何会林,戴长江[10]（2002）在《太阳中微子问题及其可能的解释》文中研究表明介绍了 2个太阳中微子问题和解决太阳中微子问题的几种可能解释 ,并详细讨论了太阳中微子振荡方案 .如果采用小混合角 （SMA）方案 ,那么 ,这 2种味的中微子的质量之差不超过 2 .32 378× 1 0 -3 eV ;如果用真空振荡 （VAC）方案 ,那么 ,这 2种味的中微子的质量之差不超过 8.94 42× 1 0 -6eV .认为如果中微子是暗物质的候选者 ,且中微子的静止质量要大于 1eV ,那么 2种中微子质量之差至多为 2 .7× 1 0 -6eV .
二、太阳核心中~7Be电子俘获几率的计算(英文)（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、太阳核心中~7Be电子俘获几率的计算(英文)（论文提纲范文）
（1）共轭聚合物/改性二氧化钛复合材料的制备及其光催化制氢性能研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 缩略语表 |
| 第一章 绪论 |
| 1 引言 |
| 2 改性TiO_2及其在光催化制氢中的应用 |
| 2.1 TiO_2 结构调控 |
| 2.2 TiO_2 负载改性 |
| 3 共轭聚合物及其复合材料在光催化制氢中的应用 |
| 3.1 共轭聚合物光催化制氢研究进展 |
| 3.2 聚合物复合材料光催化制氢研究进展 |
| 4 立题依据及内容 |
| 第二章 等离子体共振增强共轭聚合物-TiO_2复合材料光催化制氢性能 |
| 1 引言 |
| 2 实验部分 |
| 2.1 仪器与试剂 |
| 2.2 材料合成 |
| 2.2.1 聚合物BE的制备 |
| 2.2.2 TiO_2 纳米粒子的制备 |
| 2.2.3 Au-TiO_2 纳米粒子的制备 |
| 2.2.4 BE-(Au-)TiO_2 异质结复合材料的构筑 |
| 2.3 材料表征 |
| 2.4 光催化制氢性能测试及评价 |
| 2.5 光电化学性质测试 |
| 3 结果与讨论 |
| 3.1 材料的结构与成分分析 |
| 3.2 材料的光电化学表征 |
| 3.3 BE-TiO_2 复合材料的制氢性能 |
| 3.4 BE-Au-TiO_2 复合材料制氢性能协同增强 |
| 3.5 BE-Au-TiO_2 复合材料光催化机理分析 |
| 4 本章小结 |
| 第三章 活性缺陷态增强共轭聚合物/TiO_2复合材料光催化制氢性能 |
| 1 引言 |
| 2 实验部分 |
| 2.1 仪器与试剂 |
| 2.2 材料合成 |
| 2.2.1 缺陷态TiO_2纳米粒子(Defect-TiO_2)的制备 |
| 2.2.2 BE-Defect-TiO_2 复合材料的制备 |
| 2.3 材料表征 |
| 2.4 光催化制氢性能测试及评价 |
| 2.5 光电化学性质测试 |
| 3 结果与讨论 |
| 3.1 缺陷态TiO_2材料的结构与成分分析 |
| 3.2 BE-(缺陷态-)TiO_2复合材料的结构与成分分析 |
| 3.3 BE-(缺陷态-)TiO_2复合材料光催化制氢活性 |
| 3.4 BE-(缺陷态-)TiO_2复合材料光催化机理分析 |
| 4 本章小结 |
| 第四章 晶面共暴露增强共轭聚合物-TiO_2复合材料光催化制氢性能 |
| 1 引言 |
| 2 实验部分 |
| 2.1 仪器与试剂 |
| 2.2 材料合成 |
| 2.2.1 TiO_2(Facet)的制备 |
| 2.2.2 BE-TiO_2(Facet)复合材料的制备 |
| 2.3 材料表征 |
| 2.4 光催化制氢性能测试及评价 |
| 2.5 光电化学性质测试 |
| 3 结果与讨论 |
| 3.1 BE-TiO_2(Facet)复合材料的晶体结构与成分分析 |
| 3.2 BE-TiO_2(Facet)复合材料的表面形貌分析 |
| 3.3 BE-TiO_2(Facet)复合材料的微观结构与光吸收性能分析 |
| 3.4 BE-TiO_2(Facet)复合材料光催化制氢活性 |
| 3.5 BE-TiO_2(Facet)光催化制氢性能增强机理分析 |
| 4 本章小结 |
| 结论与展望 |
| 1 结论 |
| 2 展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 附录:硕士期间发表论文 |
（2）强激光等离子体环境下天体核反应实验研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 强激光与核天体物理的交叉融合 |
| 1.2 超短超强激光的发展和应用 |
| 1.2.1 激光技术的发展历程 |
| 1.2.2 激光加速机制 |
| 1.2.3 强激光引起的核过程 |
| 1.3 激光应用于核天体物理研究 |
| 1.3.1 本领域的研究现状 |
| 1.3.2 电子屏蔽效应 |
| 1.3.3 Li元素丰度问题 |
| 1.4 激光在其他核物理研究中的应用 |
| 1.4.1 核激发 |
| 1.4.2 裂变-聚变反应 |
| 1.4.3 等离子体中的离子能损 |
| 1.4.4 新型中子源 |
| 1.4.5 激光康普顿γ源 |
| 1.5 论文结构和内容提要 |
| 第二章 本研究的理论基础和实验手段 |
| 2.1 天体环境中的核反应 |
| 2.1.1 恒星中的热核反应速率 |
| 2.1.2 S因子和Gamow窗口 |
| 2.2 等离子体密度的光学诊断 |
| 2.2.1 干涉法测量等离子体密度的基本原理 |
| 2.2.2 Abel反演问题 |
| 2.3 激光核物理实验中的离子诊断 |
| 2.3.1 常用的离子记录介质 |
| 2.3.2 Thomson谱仪 |
| 2.4 激光脉冲中子探测 |
| 2.4.1 闪烁探测器 |
| 2.4.2 中子飞行时间测量方法 |
| 2.5 本章小结 |
| 第三章 强激光驱动等离子体对撞下的~2H(d,n)~3He反应 |
| 3.1 对流等离子体中的核反应 |
| 3.2 实验装置 |
| 3.2.1 激光参数和光学诊断 |
| 3.2.2 靶的构型 |
| 3.2.3 核反应产物的诊断 |
| 3.3 实验结果和数据处理 |
| 3.3.1 2.45 MeV中子产物的确定 |
| 3.3.2 闪烁探测器的能量刻度和中子产额的获得 |
| 3.3.3 光学诊断结果和等离子体密度的计算 |
| 3.3.4 流体力学模拟 |
| 3.4 分析和讨论 |
| 3.4.1 中子产物的来源 |
| 3.4.2 靶型对中子产额的影响 |
| 3.4.3 反应产额的数值计算和截面的确定 |
| 3.4.4 在天体核反应研究中的应用 |
| 3.5 本章小结 |
| 第四章 等离子对撞方法研究~7Li(d,n)~8Be反应 |
| 4.1 D-Li反应产生13.3 MeV准单能中子 |
| 4.2 ~7Li(d,n)~8Be反应天体物理S因子的测量 |
| 4.2.1 反应截面相对测量方法的原理 |
| 4.2.2 LiD材料的性质和实验方案 |
| 4.2.3 实验结果 |
| 4.2.4 S因子的计算 |
| 4.2.5 结果讨论 |
| 4.3 本章小结 |
| 第五章 激光脉冲中子源产生的延迟γ射线研究 |
| 5.1 γ脉冲对中子测量的影响 |
| 5.2 强激光脉冲中子与物质相互作用机制 |
| 5.2.1 中子在介质中的慢化 |
| 5.2.2 中子辐射俘获 |
| 5.3 原理验证实验方案和装置布局 |
| 5.3.1 激光参数和靶型 |
| 5.3.2 加速产生质子的测量 |
| 5.3.3 中子产物的测量 |
| 5.4 实验结果分析 |
| 5.4.1 质子的能谱和空间分布 |
| 5.4.2 中子产生的Monte-Carlo模拟 |
| 5.4.3 TOF测量结果和分析 |
| 5.4.4 延迟γ射线信号的时间和脉冲幅度分布 |
| 5.4.5 对俘获核来源的探讨 |
| 5.5 γ射线计数与中子产额之间的关系 |
| 5.6 本章小结 |
| 第六章 总结与展望 |
| 6.1 全文总结 |
| 6.2 未来工作展望 |
| 附录A 中子TOF的部分原始数据和能量的计算 |
| 附录B 厚靶条件下反应产额的计算 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 攻读学位期间发表的学术论文 |
（3）R-过程对核输入量的敏感性研究及轻质量区超形变核态研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 注释表 |
| 缩略词 |
| 第一部分 轻质量区超形变核态研究 |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 引言 |
| 1.2 原子核转动谱的实验描述 |
| 1.3 轻质量超形变核的研究现状 |
| 1.4 本文的工作及论文结构 |
| 第二章 推转壳模型下的粒子数守恒方法 |
| 2.1 单粒子能级 |
| 2.2 推转壳模型 |
| 2.2.1 理论框架 |
| 2.2.2 推转哈密顿量的矩阵元及其对角化 |
| 2.2.3 多粒子组态截断 |
| 2.3 粒子数守恒方法 |
| 第三章 粒子数守恒方法对轻核区超形变转动带的研究 |
| 3.1 数值计算细节 |
| 3.2 研究结果与讨论 |
| 3.2.1 的超形变带 |
| 3.2.2 的超形变带 |
| 3.2.3 的超形变带 |
| 第四章 总结与展望 |
| 4.1 本文总结 |
| 4.2 展望 |
| 第二部分 R-过程对核输入量的敏感性研究 |
| 第五章 绪论 |
| 5.1 引言 |
| 5.2 太阳系元素丰度 |
| 5.3 快中子俘获过程 |
| 5.4 r-过程发生的天体场所 |
| 5.4.1 核心坍缩型超新星爆发伴随的中微子驱动星风 |
| 5.5 本文的主要研究工作与论文结构 |
| 第六章 WS*质量模型 |
| 6.1 原子核质量 |
| 6.1.1 有限力程小液滴模型 |
| 6.1.2 Weizsacker-skyrme模型 |
| 6.2 对称能 |
| 第七章 多种核输入量对r-过程的影响 |
| 7.1 质量对r-过程的影响 |
| 7.2 衰变截面对r-过程的影响 |
| 7.3 中子俘获截面对r-过程的影响 |
| 7.4 对称能系数对质量的影响 |
| 第八章 总结与展望 |
| 8.1 本文总结 |
| 8.2 展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 在学期间的研究成果及发表的学术论文 |
（4）在大亚湾实验中对中微子振荡参数的精确测量（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 主要符号对照表 |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 中微子简要历史 |
| 1.2 中微子理论介绍 |
| 1.2.1 中微子性质 |
| 1.2.2 真空中的中微子振荡 |
| 1.2.3 物质效应:物质中的中微子振荡 |
| 1.3 中微子振荡实验 |
| 1.3.1 大气中微子实验 |
| 1.3.2 太阳中微子实验 |
| 1.3.3 反应堆中微子实验 |
| 1.3.4 加速器中微子实验 |
| 1.4 精确测量 θ_(13) |
| 1.5 论文结构 |
| 第二章 大亚湾反应堆中微子实验 |
| 2.1 概况 |
| 2.2 基线和岩石覆盖 |
| 2.3 逆贝塔衰变和探测方法 |
| 2.4 中微子探测器 |
| 2.5 缪子反符合系统 |
| 2.5.1 水池 |
| 2.5.2 RPC |
| 2.6 刻度系统 |
| 2.6.1 自动刻度系统 |
| 2.6.2 手动刻度系统 |
| 2.7 数据读出 |
| 2.7.1 前端电子学 |
| 2.7.2 触发系统 |
| 2.7.3 数据采集 |
| 2.8 实验运行概况 |
| 2.9 本章小结 |
| 第三章 自动刻度系统 |
| 3.1 ACU机械结构 |
| 3.1.1 转盘 |
| 3.1.2 放射源轴 |
| 3.1.3 放射源组合 |
| 3.2 放射源及其包装 |
| 3.2.1 常规刻度源 |
| 3.2.2 137Cs闪烁球 |
| 3.2.3 特殊刻度源 |
| 3.3 大亚湾现场安装 |
| 3.3.1 内部结构组装 |
| 3.3.2 放射源组合安装 |
| 3.3.3 检漏 |
| 3.3.4 地下实验大厅安装 |
| 3.4 放射源重新配置 |
| 3.5 运行,维护和监测 |
| 3.6 运行表现 |
| 3.7 本章小结 |
| 第四章 刻度和重建 |
| 4.1 概况 |
| 4.2 PMT增益刻度 |
| 4.3 事例重建 |
| 4.3.1 基于~(60)Co刻度源的重建 |
| 4.3.2 基于散裂中子的重建 |
| 4.4 探测器相对能标 |
| 4.5 能量非线性 |
| 4.6 能量分辨率 |
| 4.7 本章小结 |
| 第五章 数据质量 |
| 5.1 概况 |
| 5.2 DQ监测量存储 |
| 5.2.1 探测器相关数据库表格 |
| 5.2.2 电子学通道相关数据库表格 |
| 5.3 网页端工具:图表化数据,数据状态管理 |
| 5.3.1 图表化和文件检查 |
| 5.3.2 文件管理工具 |
| 5.3.3 文件状态表格 |
| 5.4 数据筛选标准 |
| 5.5 数据时间总结 |
| 5.6 本章小结 |
| 第六章 中微子事例挑选 |
| 6.1 事例术语定义 |
| 6.2 IBD事例选择标准 |
| 6.3 事例挑选效率和系统误差 |
| 6.3.1 Flasher cut |
| 6.3.2 快信号能量条件 |
| 6.3.3 快慢信号时间间隔条件 |
| 6.3.4 多重度条件 |
| 6.3.5 缪子反符合条件 |
| 6.3.6 靶质子数 |
| 6.3.7 中子溢入和溢出 |
| 6.4 主要非关联系统误差 |
| 6.4.1 Gd俘获比 |
| 6.4.2 慢信号能量条件 |
| 6.5 主要关联误差 |
| 6.5.1 Gd俘获比 |
| 6.5.2 包含中子溢出效应的Gd俘获比 |
| 6.5.3 中子溢入 |
| 6.5.4 慢信号能量条件 |
| 6.5.5 Gd俘获比,中子溢出和慢信号能量条件总误差 |
| 6.6 本章小结 |
| 第七章 本底估计 |
| 7.1 偶然本底 |
| 7.2 快中子 |
| 7.2.1 外水池标记样本 |
| 7.2.2 RPC标记样本 |
| 7.2.3 水池标记样本 |
| 7.2.4 结果 |
| 7.3 ~9Li/~8He本底 |
| 7.3.1 12B抑制 |
| 7.3.2 缪子减除 |
| 7.3.3 拟合条件系统误差 |
| 7.3.4 结果 |
| 7.3.5 能谱 |
| 7.4 ~(241)Am-~(13)C中子源本底 |
| 7.4.1 ~(241)Am-~(13)C造成的中子本底 |
| 7.4.2 基准实验 |
| 7.4.3 结果 |
| 7.5 α-n |
| 7.6 本章小结 |
| 第八章 中微子振荡分析 |
| 8.1 反应堆中微子流强 |
| 8.1.1 反应堆热功率 |
| 8.1.2 核素裂变份额 |
| 8.1.3 裂变能量 |
| 8.1.4 核素裂变中微子能谱 |
| 8.1.5 核废料 |
| 8.1.6 非平衡态效应 |
| 8.2 IBD能谱:从反应堆到探测器 |
| 8.3 IBD快信号能谱:探测器能量响应 |
| 8.3.1 中微子能量到正电子能量 |
| 8.3.2 正电子能量到沉积能量 |
| 8.3.3 沉积能量到可见能量 |
| 8.3.4 可见能量到探测能量 |
| 8.4 事例率分析 χ~2 构造 |
| 8.5 能谱分析 χ~2 构造 |
| 8.6 反应堆中微子能谱预测误差研究 |
| 8.6.1 裂变核素能谱参数化 |
| 8.6.2 反应堆模型:核素能谱 |
| 8.6.3 简化b2b方式对核素能谱的处理 |
| 8.6.4 含时分析研究 |
| 8.7 振荡分析结果 |
| 8.8 结果讨论 |
| 第九章 总结和展望 |
| 9.1 总结 |
| 9.2 展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 攻读学位期间发表的学术论文 |
（5）宇宙锂问题的研究（论文提纲范文）
| 致谢 |
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 目录 |
| 第一章 引言 |
| 1.1 宇宙锂问题的研究背景和意义 |
| 1.2 ~7Li问题的研究现状 |
| 1.2.1 天文观测可能存在问题 |
| 1.2.2 核反应率不精确 |
| 1.2.3 标准模型外的解 |
| 1.3 本论文思路及研究方法 |
| 1.4 论文结构安排 |
| 第二章 宇宙演化 |
| 2.1 标准的宇宙模型 |
| 2.1.1 宇宙大尺度的均匀性和各向同性 |
| 2.1.2 宇宙膨胀 |
| 2.1.3 Robertson-Walker度规 |
| 2.1.4 爱因斯坦引力场方程 |
| 2.1.5 宇宙膨胀动力学方程 |
| 2.2 早期宇宙的热演化 |
| 2.2.1 早期宇宙的成份 |
| 2.2.2 宇宙的演化简史 |
| 2.2.3 粒子退耦 |
| 2.2.4 微波背景辐射的发现 |
| 第三章 原初核合成 |
| 3.1 原初核合成简介 |
| 3.1.1 T ≥1 Me V阶段 |
| 3.1.2 T =0.3-0.1 Me V阶段 |
| 3.2 原初核合成模型 |
| 3.2.1 基本概念 |
| 3.2.2 膨胀动力学方程 |
| 3.2.3 重子守恒 |
| 3.2.4 宇宙成电中性 |
| 3.2.5 能量守恒 |
| 3.2.6 大爆炸网络方程 |
| 3.3 基本物理输入 |
| 3.3.1 宇宙热动力学量 |
| 3.3.2 η，初始丰度值，核反应率 |
| 3.4 网络方程数值解法 |
| 3.4.1 欧拉法 |
| 3.4.2 刚性微分方程组 |
| 3.4.3 牛顿辛普森迭代法 |
| 3.4.4 统计平衡解法 |
| 第四章 非广延统计 |
| 4.1 玻尔兹曼-吉布斯熵 |
| 4.2 非广延统计 |
| 4.2.1 Tsallis熵 |
| 4.2.2 推广的Khinchin公理 |
| 4.3 非广延分布函数 |
| 4.3.1 非广延分布函数形式的导出 |
| 4.4 非广延统计在天体环境中应用 |
| 第五章 天体反应率 |
| 5.1 经典分布下的反应率 |
| 5.1.1 非共振反应(直接反应) |
| 5.1.2 共振反应 |
| 5.2 非广延分布下的天体反应率 |
| 5.2.1 非广延分布下反应率的形式 |
| 5.2.2 带电粒子反应 |
| 5.2.3 中子反应 |
| 5.2.4 非广延分布下的逆反应率 |
| 第六章 宇宙锂丰度问题及非广延分布解决方案 |
| 6.1 恒星化学丰度 |
| 6.1.1 谱线的等值宽度 |
| 6.1.2 恒星大气模型 |
| 6.2 大爆炸轻元素丰度的观测与理论预测 |
| 6.2.1 BBN遗留核素的观测 |
| 6.2.2 BBN轻元素丰度理论预测 |
| 6.2.3 宇宙锂问题 |
| 6.3 宇宙锂问题的非广延解 |
| 6.3.1 BBN中重要的核反应 |
| 6.3.2 重要反应的核反应截面 |
| 6.3.3 ~7Li问题新解决方案 |
| 第七章 ~7Be(n,α)~4He天体反应率的新研究 |
| 7.1 ~7Be(n,α)~4He反应率的研究现状 |
| 7.1.1 Wagoner反应率的来源 |
| 7.2 新的7Be(n,α)4He反应率 |
| 7.2.1 基本思想 |
| 7.2.2 ~7Be(n,α)~4He反应截面的导出 |
| 7.3 大爆炸模拟 |
| 第八章 结论与展望 |
| 8.1 结论 |
| 8.2 展望 |
| 参考文献 |
| 发表论文 |
（6）快定时闪烁探测器的研究及应用（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| Abstract |
| 第一章 简介 |
| 第二章 延迟符合法测量核能级寿命 |
| 2.1 测量核能级寿命的目的——检验核结构模型理论 |
| 2.2 延迟符合法测量核能级寿命 |
| 2.2.1 延迟符合法概述 |
| 2.2.2 ATD方法 |
| 2.2.3 ATD方法原理——β-γ-γ三重符合 |
| 2.3 延迟符合的时间的分辨 |
| 2.3.1 闪烁体的时间离散 |
| 2.3.2 光电倍增管的时间离散 |
| 2.3.3 CFD的定时误差 |
| 2.4 时间谱的分析 |
| 2.4.1 斜率法 |
| 2.4.2 曲线矩法 |
| 第三章 快定时闪烁探测器组装及性能测试 |
| 3.1 闪烁体选择和采购情况 |
| 3.2 光电倍增管的选择 |
| 3.2.1 LaBr_3(Ce)——XP2020或R2083 |
| 3.2.2 BaF_2——9814QB |
| 3.2.3 Pilot U——XP2020 |
| 3.3 闪烁体与光电倍增管的耦合与封装 |
| 3.3.1 反射层 |
| 3.3.2 闪烁探测器的封装 |
| 3.4 性能测试 |
| 3.4.1 脉冲形状 |
| 3.4.2 能量分辨测试 |
| 3.4.3 时间分辨测试 |
| 3.5 总结与展望 |
| 3.5.1 符合系统时间分辨率 |
| 3.5.2 LaBr_3(Ce)能量分辨率分析 |
| 3.5.3 展望 |
| 第四章 麦克斯韦平均截面(MACS)测量 |
| 4.1 s-过程 |
| 4.2 n-TOF方法 |
| 4.3 麦克斯韦中子源 |
| 4.3.1 麦克斯韦中子源的产生及测量 |
| 4.3.2 用麦克斯韦中子源测量MACS——活化法 |
| 4.4 用麦克斯韦中子源测量MACS的好处 |
| 第五章 单一角度麦克斯韦能谱中子源 |
| 5.1 单一角度麦克斯韦中子源设计思路 |
| 5.2 单一角度麦克斯韦中子源模拟 |
| 5.3 测量中子能谱的方法——飞行时间法 |
| 5.4 原子能研究院2×1.7MV串列加速器实验 |
| 5.4.1 实验设置 |
| 5.4.2 锂玻璃探测器 |
| 5.5 中子能谱解谱 |
| 5.5.1 E-TOF二维谱 |
| 5.5.2 时间谱与能谱的转换 |
| 5.5.3 扣除本底 |
| 5.5.4 探测效率修正以及解出中子能谱 |
| 5.6 分析、总结与展望 |
| 5.6.1 系统时间分辨率 |
| 5.6.2 本底扣除方法 |
| 5.6.3 锂玻璃探测器效率刻度 |
| 5.6.4 高能端的误差 |
| 5.6.5 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 在学期间的研究成果 |
| 致谢 |
（7）中微子振荡现象学中的若干研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 目录 |
| 第1章 绪论 |
| 第2章 标准模型和超出标准模型的中微子 |
| 2.1 概论 |
| 2.2 标准模型中的中微子 |
| 2.3 中微子质量和Seesaw模型 |
| 2.3.1 M_L=M_N=0:Dirac中微子 |
| >M_D:Seesaw机制'>2.3.2 M_N>>M_D:Seesaw机制 |
| 2.3.3 第二类Seesaw模型 |
| 2.4 中微子质量矩阵和混合矩阵 |
| 2.5 中微子混合模型 |
| 2.5.1 几种常见的常数混合矩阵 |
| 2.5.2 Tri-Bimaximal混合的高阶修正 |
| 第3章 真空振荡与中微子振荡理论 |
| 3.1 前言 |
| 3.2 中微子真空振荡 |
| 3.2.1 标准形式的真空振荡公式 |
| 3.2.2 两味振荡与单Δm~2近似 |
| 3.2.3 标准公式推导中的假设 |
| 3.3 量子场论中的中微子振荡理论 |
| 3.3.1 相互作用弱态模型 |
| 3.3.2 非等价的味真空模型 |
| 3.3.3 振荡理论中存在的问题 |
| 第4章 太阳中微子的物质效应:MSW机制 |
| 4.1 概述 |
| 4.2 MSW共振增强机制 |
| 4.2.1 向前相干散射势和演化方程 |
| 4.2.2 MSW效应 |
| 4.2.3 三味混合的次级效应 |
| 4.3 太阳中微子的活跃惰性转化 |
| 4.3.1 惰性中微子的引入 |
| 4.3.2 演化方程 |
| 4.3.3 有效相互作用表象 |
| 4.3.4 味中微子的振荡几率 |
| 4.3.5 极端非绝热极限 |
| 4.3.6 数值计算 |
| 4.4 太阳中微子的地球物质效应 |
| 4.4.1 PREM模型 |
| 4.4.2 三味混合的地球效应 |
| 4.4.3 更一般情形 |
| 第5章 太阳中微子实验统计分析 |
| 5.1 概论 |
| 5.2 标准太阳模型 |
| 5.3 太阳中微子实验介绍 |
| 5.3.1 放射性化学实验 |
| 5.3.2 水的Cherenkov探测器实验 |
| 5.3.3 KamLAND |
| 5.4 实验结果的统计分析 |
| 5.4.1 理论预期Y~(th)的计算 |
| 5.4.2 误差分析和协方差矩阵σ~2(tot)的构造 |
| 5.5 结果和讨论 |
| 第6章 结论和展望 |
| 参考文献 |
| 附录 |
| A.1 复矩阵对角化 |
| A.2 有效理论中的(?)_5算符 |
| A.3 相互作用弱态的波包模型 |
| A.3.1 数学准备 |
| A.3.2 波包模型 |
| A.4 统计分析方法 |
| A.4.1 最小方差方法 |
| A.4.2 贝叶斯统计方法 |
| 致谢 |
| 在读期间发表的学术论文与取得的研究成果 |
（8）低温金属环境中～7Be半衰期的研究和～（15）O次级束的产生（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| 英文摘要 |
| 第一章 引言 |
| 1.1 研究~7Be衰变的意义 |
| 1.1.1 ~7Be衰变与中微子的发现 |
| 1.1.2 ~7Be衰变与太阳中微子问题 |
| 1.2 国内外对不同介质中~7Be衰变研究的概况 |
| 1.3 低能带电粒子反应中的电子屏蔽效应及其对衰变研究的启示 |
| 第二章 低温金属环境中~7Be半衰期的研究 |
| 2.1 ~7Be的衰变模式 |
| 2.2 金属环境中~7Be半衰期变化的理论估计 |
| 2.2.1 轨道电子俘获衰变概率 |
| 2.2.2 金属环境中~7Be半衰期变化的理论估计 |
| 2.3 实验方案 |
| 2.3.1 ~7Be样品的选择和制备 |
| 2.3.2 测量设备和实验安排 |
| 2.3.3 实验步骤 |
| 2.3.4 立体角变化的刻度 |
| 2.4 数据处理和实验结果 |
| 2.4.1 实验数据处理 |
| 2.4.2 实验结果 |
| 2.5 小结与讨论 |
| 第三章 ~(15)O次级束的产生 |
| 3.1 放射性离子束的科学意义和产生方法 |
| 3.2 恒星演化中的核燃烧过程和产生~(15)O次级束的意义 |
| 3.3 HI-13串列加速器次级束实验装置 |
| 3.4 ~(15)O次级束的产生和纯化 |
| 3.4.1 逆运动学反应 |
| 3.4.2 产生反应的选择 |
| 3.4.3 实验步骤和数据处理 |
| 3.5 小结与讨论 |
| 第四章 论文总结 |
| 本人在攻读硕士期间发表的文章 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
| 附录1:发表的论文 |
| 附录2:金属环境中轨道电子俘获半衰期变化的最新进展 |
（9）光降解改性纳米二氧化钛农药载体与其制剂的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 第一章 文献综述 |
| 1.1 绿色纳米农药 |
| 1.1.1 可持续农业中农药的地位 |
| 1.1.2 农药的负面效应 |
| 1.1.3 可持续农业需要绿色农药 |
| 1.1.4 纳米技术与农药 |
| 1.2 光降解源纳米农药载体 |
| 1.2.1 TiO_2光催化降解原理 |
| 1.2.2 影响光催化活性的因素 |
| 1.3 本文主要研究内容及意义 |
| 1.3.1 选题意义 |
| 1.3.2 主要研究内容 |
| 第二章 纳米TiO_2水解-溶胶制备及团聚机理 |
| 2.1 实验方法 |
| 2.1.1 TiO_2光催化剂的制备 |
| 2.1.2 TiO_2微粒的表征 |
| 2.1.3 光催化性能 |
| 2.2 结果与讨论 |
| 2.2.1 实验条件对TiO_2微粒的粒径分布影响 |
| 2.2.2 分散体系中阴离子的作用 |
| 2.2.3 TiO_2的TG-DTA分析 |
| 2.2.4 TiO_2的XRD、SEM分析 |
| 2.2.5 热处理温度和气氛对TiO_2光催化活性影响 |
| 2.2.6 光催化剂活性评价 |
| 2.3 本章小结 |
| 第三章 碱土金属复合纳米TiO_2催化剂的制备及影响活性因素 |
| 3.1 实验部分 |
| 3.1.1 试剂与仪器 |
| 3.1.2 TiO_2掺杂光催化剂的制备 |
| 3.1.3 催化剂的活性评价 |
| 3.2 结果与讨论 |
| 3.2.1 复合催化剂和甲基橙的光谱分析 |
| 3.2.2 复合催化剂的SEM、XRD分析 |
| 3.2.3 影响掺杂催化剂活性的因素 |
| 3.3.4 紫外光、太阳光对甲基橙降解比较及掺杂离子的溶解 |
| 3.4 本章小结 |
| 第四章 银沉积纳米TiO_2光催化剂的制备及活性研究 |
| 4.1 实验部分 |
| 4.1.1 试剂与仪器 |
| 4.1.2 催化剂的制备 |
| 4.1.3 光催化反应 |
| 4.2 结果与讨论 |
| 4.2.1 催化剂的UV-Vis漫反射光谱 |
| 4.2.2 催化剂的SEM、XRD分析 |
| 4.2.3 影响光催化剂活性的因素 |
| 4.2.4 太阳光催化降解MO |
| 4.3 本章小结 |
| 第五章 掺硼纳米TiO_2光降解源的制备及光催化性能 |
| 5.1 实验部分 |
| 5.1.1 主要仪器设备及试剂 |
| 5.1.2 掺硼TiO_2光催剂的制备 |
| 5.1.3 掺硼TiO_2光催化剂的活性评价 |
| 5.1.4 分析方法 |
| 5.2 结果与讨论 |
| 5.2.1 二甲酚橙的结构及光谱分析 |
| 5.2.2 掺硼纳米TiO_2光催化剂的表征 |
| 5.2.3 光催化剂的活性评价 |
| 5.3 本章小结 |
| 第六章 烯酰吗啉农药的光催化降解及分解机理 |
| 6.1 实验部分 |
| 6.1.1 主要试剂与仪器 |
| 6.1.2 光催化降解实验 |
| 6.1.3 Ag／TiO_2的表面改性和吸附 |
| 6.1.4 模拟农药制剂的制备及光降解 |
| 6.1.5 分析方法 |
| 6.2 实验结果与讨论 |
| 6.2.1 催化剂用量对光催化降解率的影响 |
| 6.2.2 溶液pH值对光催化降解率的影响 |
| 6.2.3 烯酰吗啉分子的电荷密度分布 |
| 6.2.4 氧化剂对光催化降解率的影响 |
| 6.2.5 催化剂对农药的吸附作用 |
| 6.2.6 模拟农药制剂涂膜的太阳光降解 |
| 6.2.7 紫外光和太阳光对DMM矿化率比较 |
| 6.2.8 烯酰吗啉降解的动力学 |
| 6.2.9 烯酰吗啉降解路径分析 |
| 6.3 本章小结 |
| 第七章 溴虫腈农药的光催化降解及分解机理研究 |
| 7.1 实验部分 |
| 7.1.1 主要试剂与仪器 |
| 7.1.2 紫外光催化降解 |
| 7.1.3 催化剂表面改性和吸附 |
| 7.1.4 模拟制剂的制备及太阳光降解 |
| 7.1.5 分析方法 |
| 7.2 结果与讨论 |
| 7.2.1 催化剂用量对分解率的影响 |
| 7.2.2 溶液pH值对分解率的影响 |
| 7.2.3 溴虫腈分子的电荷密度分布 |
| 7.2.4 太阳光对农药制剂中溴虫腈的分解 |
| 7.2.5 溴虫腈的光催化分解机理推导 |
| 7.3 本章小结 |
| 第八章 纳米光降解源表面的亲酯性修饰及吸附行为 |
| 8.1 QCM技术原理 |
| 8.1.1 压电现象 |
| 8.1.2 传感晶体频率于固体涂层质量、吸附分子数的关系 |
| 8.1.3 压电石英晶体微天平QCM的组装 |
| 8.1.4 晶体涂层 |
| 8.2 实验部分 |
| 8.2.1 主要试剂与仪器 |
| 8.2.2 QCM气相传感器 |
| 8.2.3 实验方法 |
| 8.3 结果与讨论 |
| 8.3.1 QCM研究有机气体在纳米TiO_2上的吸附行为 |
| 8.3.2 多孔纳米TiO_2膜电极对农药的吸附 |
| 8.4 本章小结 |
| 第九章 光降解源纳米农药制剂的制备及光降解活性 |
| 9.1 实验部分 |
| 9.1.1 试剂及仪器 |
| 9.1.2 实验方案 |
| 9.2 结果与讨论 |
| 9.2.1 硬脂酸改性的纳米Ag／TiO_2 |
| 9.2.2 几种甲基嘧啶磷纳米制剂的光降解活性比较 |
| 9.2.3 不同溴虫腈农药制剂的光降解活性 |
| 9.2.4 甲基嘧啶磷纳米制剂光降解 |
| 9.2.5 二嗪磷纳米粉体制剂光降解 |
| 9.2.6 纳米农药制剂型态粒径分析 |
| 9.3 本章小结 |
| 第十章 光降解源纳米农药制剂生物活性评价及残留试验 |
| 10.1 实验部分 |
| 10.1.1 农药制剂的室内毒力测定方法 |
| 10.1.2 溴虫腈纳米制剂的田间药效试验方法 |
| 10.1.3 甲基嘧啶磷纳米乳剂田间药效对比 |
| 10.1.4 不同甲基对硫磷纳米农药制剂药效比较 |
| 10.1.5 土壤、植物中溴虫腈残留量分析 |
| 10.2 结果与讨论 |
| 10.2.1 室内毒力测定试验 |
| 10.2.2 不同纳米制剂田间药效试验结果 |
| 10.2.3 溴虫腈纳米制剂在土壤和植物中的残留量 |
| 10.3 本章小结 |
| 第十一章 结论 |
| 参考文献 |
| 附录1 部分谱图 |
| 附录2 致谢 |
| 附录3 攻读学位期间主要的研究成果 |
（10）太阳中微子问题及其可能的解释（论文提纲范文）
| 0 引 言 |
| 1 太阳中微子问题 |
| 1.1 Homestake 实验结果与Kamiokande和Super Kamiokande实验结果的比较 |
| 1.2 GALLEX和SAGE的实验结果与理论预言值的比较 |
| 2 太阳中微子问题可能的解决方法 |
四、太阳核心中~7Be电子俘获几率的计算(英文)（论文参考文献）
- [1]共轭聚合物/改性二氧化钛复合材料的制备及其光催化制氢性能研究[D]. 肖杰. 华中农业大学, 2019(02)
- [2]强激光等离子体环境下天体核反应实验研究[D]. 张笑鹏. 上海交通大学, 2018(01)
- [3]R-过程对核输入量的敏感性研究及轻质量区超形变核态研究[D]. 向旭辉. 南京航空航天大学, 2018(02)
- [4]在大亚湾实验中对中微子振荡参数的精确测量[D]. 李高嵩. 上海交通大学, 2016(03)
- [5]宇宙锂问题的研究[D]. 侯素青. 中国科学院研究生院（近代物理研究所）, 2015(09)
- [6]快定时闪烁探测器的研究及应用[D]. 张伟杰. 兰州大学, 2013(12)
- [7]中微子振荡现象学中的若干研究[D]. 李玉峰. 中国科学技术大学, 2010(10)
- [8]低温金属环境中～7Be半衰期的研究和～（15）O次级束的产生[D]. 王宝祥. 中国原子能科学研究院, 2006(05)
- [9]光降解改性纳米二氧化钛农药载体与其制剂的研究[D]. 阎建辉. 中南大学, 2004(11)
- [10]太阳中微子问题及其可能的解释[J]. 叶子飘,胡宝坚,何会林,戴长江. 浙江师范大学学报(自然科学版), 2002(03)